К истории вопроса. [1] Явление сверхпроводимости впервые наблюдал Камерлинг- Оннес в Лейдене в 1911 г., спустя три года после того, как им впервые был получен жидкий гелий.
На рис.1 приведены результаты его экспериментов со ртутью. Следует обратить внимание на то, что температурный интервал, в котором сопротивление уменьшалось до нуля, чрезвычайно узок.
Электрическое сопротивление в сверхпроводящем состоянии точно равно нулю или по крайней мере так близко к нулю, что не наблюдалось ослабления тока в сверхпроводящем кольце в течение более чем года вплоть до прекращения эксперимента. Уменьшение сверхпроводящего тока в соленоиде из Nb0,75Zr0,25 изучалось Файлом и Милсом, которые измеряли магнитное поле, создаваемое сверхпроводящим током, точным методом ЯМР. Они установили, что время спада сверхпроводящего тока составляет не менее 100000 лет. В некоторых сверхпроводящих материалах, особенно в тех, которые используются для сверхпроводящих магнитов, наблюдались конечные времена спада вследствие необратимых перераспределений магнитного потока в сверхпроводнике.
Магнитные свойства сверхпроводников столь же нетривиальны, как и электрические свойства. Нулевое электрическое сопротивление достаточно хорошо характеризует сверхпроводящее состояние, но не может объяснить его магнитных свойств. Экспериментально обнаружено, что сверхпроводник в слабом магнитном поле будет вести себя как идеальный диамагнетик, в объеме которого магнитная индукция равна нулю. Если поместить образец в магнитное поле и охладить его ниже температуры перехода в сверхпроводящее состояние, то магнитный поток, первоначально пронизывающий образец, окажется вытолкнутым из него. Этот эффект называется эффектом Мейснера. Эти уникальные магнитные свойства играют важнейшую роль в описании сверхпроводящего состояния.
Возможно вы искали - Реферат: Определение оптимальных размеров датчика СВЧ поверхностных волн на основе меандровой линии замедления
Известно, что сверхпроводящее состояние представляет собой упорядоченное состояние электронов проводимости металла. Упорядочение заключается в том, что электроны, свободные выше температуры перехода в сверхпроводящее состояние, при охлаждении ниже этой температуры связываются в пары. Природа процесса образования электронных пар была впервые объяснена в 1957 г. Бардином, Купером и Шриффером.
Многие металлические элементы периодической системы, а также сплавы, интерметаллические соединения и полупроводники могут переходить в сверхпроводящее состояние . Состав и свойства некоторых из них будут рассмотрены ниже.
Таллийсодержащие высокотемпературные сверхпроводники, полученные в присутствии некоторых фторидов металлов. [2] Сравнительно небольшие плотности критических токов Jс оксидных высокотемпературных сверхпроводников (ВТСП) - одна из главных причин, сдерживающих их практическое применение. Поэтому поиски методов синтеза сверхпроводников с повышенными плотностями критических токов представляют несомненный интерес. Одним из путей повышения Jс оксидных ВТСП является введение в них различных модифицирующих добавок. Так, модифицирование таллийсодержащих ВТСП некоторыми металлоксидами приводит к улучшению критических параметров. Некоторое возрастание Jс обнаружено ранее нами [3,4] в таллий содержащих ВТСП, модифицированных тонкодисперсной платиной.
Далее рассмотрим особенности синтеза, состав и свойства таллийсодержащих ВТСП, модифицированных смесью фторида бария с металлоксидами, образующимися непосредственно при твердофазном синтезе, который осуществлялся по схеме: Ba2 + xCa2Cu3Oy + ½ Tl2O3 + xMFn + 2NH4NO3 (868 - 872°C/10 - 20 мин)Þ Tl1223 + xBaF2 + xMO.
Следует подчеркнуть, что избыток бария х необходим для сохранения стехиометрии сверхпроводящей фазы, так как образующийся в результате реакции фторид бария “уводит” его из системы.
Похожий материал - Реферат: Определение функций электрической цепи и расчет их частотных зависимостей
Синтез образцов фазы Tl1223, модифицированных различным количествами BaF2и металлоксидов, осуществлялся введением в предварительно подготовленную шихту соответствующего количества (х) фторида металла, оксида таллия(III) и нитрата аммония. Шихта готовилась медленной (4 - 6ч) термообработкой смеси оксида меди с нитратами бария и кальция до температуры 720 °С.
Смесь шихты с оксидом таллия, фторидом металла и нитратом аммония тщательно гомогенизировалась в этаноле и высушивалась при температуре 105 °С. Нитрат аммония вводился в смесь с целью улучшения гомогенизации и удержания таллия в системе. Согласно спектрографическим исследованиям [5], взаимодействие нитрата аммония с шихтой приводит к его разложению с потерей аммиака и образованию Ca(OH)2и Ba(NO3)2 , причем соответствующие реакции происходят без нагрева смесей. Высушенные смеси прессовались в таблетки под давлением 2 т/см2и отжигались при температуре 868 - 872 °С в течение 10 - 20 мин с последующей закалкой на воздухе. Вследствие обильного газовыделения полученные образцы обладали высокой пористостью. Для уменьшения пористости они подвергались сухому перетиранию, прессовались и повторно отжигались при тех же условиях. Таким способом нами получены керамические образцы Tl1223с использованием следующих фторидов металлов: MFn = KF, MgF2, CaF2, BaF2·CaF2 (1:1), SbF3, (NH4)2BeF4, CdF2, MnF2,FeF3, CuF2, ZrOF2, GdF3, HoF3, PbF2, CoF2. Концентрация х для большинства фторидов изменялась в интервале 0,2 - 0,8.
Для сохранения стехиометрии фазы Tl1223при синтезе в систему добавляется избыток бария в соответствии с количеством вводимого фторида металла. Предлагаемый способ модифицирования ВТСП реагентами, образующимися непосредственно при твердофазном керамическом синтезе, не приводит к существенному снижению Тс образцов. Критические температуры перехода в сверхпроводящее состояние, характерные для модифицированных фторидами металлов ВТСП, несколько ниже, чем у немодифицированного Tl1223. Обнаружено, что модифицированные таким путем образцы имеют более высокое содержание сверхпроводящей фазы, меньший размер зерен и обладают более резким переходом в сверхпроводящее состояние по сравнению с образцами, полученными при тех же условиях, но без добавок фторидов. Введение таких же количеств оксидов при обычном твердофазном синтезе приводит, чаще всего, к существенному снижению температуры сверхпроводящего перехода Тс, увеличению ширины перехода DТс, а иногда и полной потере образцами сверхпроводящих свойств.
Характер температурной зависимости действительной компоненты динамической магнитной восприимчивости c в переменном магнитном поле различной амплитуды указывает на то, что подавляющее бльшинство модифицированных таким способом образцов Tl1223 и BaF2, образовавшийся в результате реакции по схеме: BaO + MFnÞ BaF2 + MO. Изменение концентрации вводимых фторидов приводит к изменению соотношения интенсивностей отражений, соответствующих BaF2и сверхпроводящей фазе.
Свойства подобного типа гранулярных ВТСП могут быть описаны на основе модели многосвязной сетки джозефсоновских межзеренных контактов [6,7], в которой магнитную восприимчивость можно представить в виде суммы двух вкладов. Первый вклад приписывается проявлению объемной внутризеренной сверхпроводимости, второй, сильно зависящий от величины измерительного поля, обусловлен образованием сверхпроводящей сетки со слабыми связями. В нашем случае при увеличении поля положение начала перехода, обусловленное сверхпроводимостью внутри зерен, остается практически неизменным. Разрушающее влияние магнитного поля на систему контактов менее заметно в случае модифицированных образцов. Следовательно, можно предположить, что введение в керамику наряду с металлоксидом фторида бария изменяет качество слабых межзеренных связей. Таким образом, модифицирование керамических таллийсодержащих ВТСП фторидами заметно улучшает их сверхпроводящие свойства. Это характерно для всех образцов, модифицированных перечисленными выше фторидами металлов, где, согласно рентгенофазовым исследованиям, наблюдается образование фторида бария совместно с металлоксидом.
Очень интересно - Реферат: Светолучевые и электроннолучевые осциллографы
Из исследованных к настоящему времени систем другое поведение наблюдается при модифицировании Tl1223 фторидами свинца и кобальта. При модифицировании фторидом свинца также наблюдается переход фторид-иона к барию, но образовавшийся оксид свинца реагирует с оксидом кальция. Увеличение концентрации вводимого в систему фторида свинца практически не изменяет Тс. Наблюдая температурное поведение магнитной восприимчивости для некоторых образцов, модифицированных PbF2, следует отметить, что увеличение концентрации Ca2PbO4практически не влияет на температуру сверхпроводящего перехода.
Микроструктура и сверхпроводящие свойства легированной керамики YBa 2 Cu 3 O 7- d [8] Специфика высокотемпературных оксидных сверхпровод-ников как гранулированной среды со слабыми связями между гранулами (зернами) обуславливает принципиальное значение изучения особенностей микроструктуры, межзеренных примесей и состава границ зерен. Несмотря на большой объем сведений о замещениях отдельных катионов в решетке YBa2Cu3O7-d, влияние комплексных замещений или добавок на сверхпроводящие свойства керамики не предсказуемо в полной мере, так как изменение характеристик имеет неаддитивный характер и простые корреляции отсутствуют. Были изучены структурные, микроструктурные и сверхпроводящие характеристики керамики иттрий-бариевого купрата с добавками смеси оксидов Sc2-2SrO-3V2O5, соответствующими системе твердых растворов (1-x)YBa2Cu3O7-d-x²ScSr2V3O11² (x = 0 - 0,15).
Керамические образцы синтезировали из стехиометрических смесей оксидов CuO, Sc2O3, V2O5, и карбонатов BaCO3и SrCO3. Синтез и спекание образцов (с промежуточным перетиранием) проводили на воздухе при стандартных режимах термообработки: Т1 = 900 °С (t = 26 ч), Т2 = 930 - 950 °С (t = 45 - 70 ч), с последующим медленным охлаждением со скоростью »10°/мин и дополнительной выдержкой при 400 °С (t = 10 - 20 ч).
Образцы изучали методами рентгенофазового анализа (РФА), электронной микроскопии (JEOL - 35CF), микрорентгеноспектрального анализа (МРСА), сверхпроводящие характеристики образцов в форме дисков ( диаметром » 9,4 - 10,3 мм и толщиной » 2.8 мм), помещенных в катушку индуктивности (диаметром 15 мм и длинной 15 мм), измеряли индуктивным методом на переменном токе (f = 1 МГц) с использованием измерителя Е7 - 12. Согласно результатам РФА, интервале концентраций х (от 0 до 0,10) образуются твердые растворы с ромбической структурой фазы 123. Следы примесной фазы Y2Ba2CuO5 обнаружены во всех образцах, примесная фаза BaCuO2 - только при х £ 0,04. Состав примесных фаз проявляющихся при х ³ 0,05, определен методом МРСА и соответствует твердым растворам Ba2(Cu,Sc)5Oyи Ba(Cu, V)2Oz. По-видимому , этим фазам соответствуют дифракционные пики 2q = 27,6 и 31 °, интенсивность которых увеличивается с ростом х.
Перераспределение тока и нормальный переход в сверхпроводящем кабеле [9] Переход в нормальное состояние сверхпроводящего кабеля (СК), состоящего из нескольких параллельно соединенных токонесущих элементов (жил), представляющих собой многоволоконные композитные сверхпроводники, сопровождается перераспределением тока между этими элементами. Процесс нормального перехода кабеля имеет ряд специфических особенностей [10], таких как множественное зарождение нормальной зоны (НЗ), аномально быстрое распространение НЗ и ТД, которые не могут быть объяснены в рамках стандартной теории.
Вам будет интересно - Реферат: Определение характеристик оптимального обнаружения сигналов
Особенности нормального перехода связанные с быстрым перераспределением тока между жилами кабеля исследовались экспериментально. При этом в зависимости от величины начального тока в одной жиле Iо наблюдались три различных режима перехода СК в нормальное состояние, При достаточно малом токе Iо нормальный переход одной из жил не приводит к переходу всего СК, а лишь к перераспределению тока между жилами. Полный ток в кабеле при этом остается постоянным. Если ток Iо превышает некоторое пороговое значение I¢о,то перераспределение тока приводит к зарождению НЗ в других жилах. По мере распространения по ним НЗ, СК целиком переходит в нормальное состояние, а ток в нем медленно (»10 мс) затухает. При еще большем токе Iо>I”опереход в нормальное состояние одной из жил приводит к очень быстрому (» 0,1 мс) перераспределению тока между жилами, которое вызывает столь же быстрый переход в нормальное состояние всего СК. Этот процесс получил в литературе название “fast quench”. Были проведены теоретические исследования перехода в нормальное состояние на примере кабеля, состоящего из двух индуктивно связанных сверхпроводящих жил. При этом учитывалось взаимодействие распространяющейся НЗ с электромагнитными возмущениями, которые инициируются в жилах изменяющимся током. Такой процесс привел к эффекту “ускорения” распространяющейся НЗ, а также к возникновению в токонесущем элементе термомагнитной неустойчивости (ТМН) и к его переходу в нормальное состояние при токе ниже критического. Учитывалось влияние неоднородностей на динамику нормального перехода СК. Данный подход позволил достаточно полно описать эффекты, наблюдавшиеся в [10] при переходе СК в нормальное состояние.
Для описания процесса нормального перехода СК воспользуемся моделью электрической цепи с индуктивной связью. Эквивалентная электрическая схема СК, состоящего из двух жил, показана на рис.2.
| |||
| |||
|
|
|
|
|
|
|
|
Каждая жила в данной модели обладает индуктивностью (L1, L2) и переменным сопротивлением (R1(t), R2(t)), зависящим от длины участка НЗ. Уравнения Кирхгофа для данной цепи имеют вид:
L1I`1 + MI`2 + R1I1 = e - r(I1 + I2),
MI`1 + L2I`2 + R2I2 = e - r(I1 + I2),
Похожий материал - Реферат: Сжатие речевого сигнала на основе линейного предсказания
где I1, I2 - токи в жилах, I`1, I`2 - скорости изменения токов, М - коэффициент взаимоиндукции, e - э. д. с. источника тока, r - внешнее сопротивление.
Нормальная зона в жилах возникает вблизи “слабых областей” (контактов, дефектов и т. п.), связанных с неоднородными по длине жилы тепло-или электрофизическими свойствами и играющих роль центров зарождения нормальной фазы. Предположим, что центры зарождения нормальной фазы расположены далеко друг от друга и распространение возникших в “слабых областях” участков НЗ можно считать независимым. В этом приближении для жилы 1 имеем:
R`1 = 2r/A*n1*v[I1(t),I`1(t)] ,
где R`1 = dR1/dt - скорость изменения сопротивления жилы 1, r - ее удельное сопротивление, А - площадь поперечного сечения жилы, n1 - число центров зарождения фазы, на которых возникли участки НЗ, v - скорость распространения НЗ, зависящая от I1 и I`1. Аналогичное соотношение имеет место и для жилы 2.